微中子退耦
微中子退耦在大爆炸宇宙學中指微中子不再與重子物質交互作用,發生退耦之後,也不再影響宇宙早期動力學 [1]。在退耦之前,微中子與質子、中子、電子達到熱平衡,微中子與這些粒子之間有弱交互作用。退耦大約發生在弱交互作用減弱的速率慢於宇宙膨脹的速率的時刻,或者發生在弱交互作用的時間尺度比當時的宇宙年齡更大的時刻。微中子退耦大約發生在大爆炸發生之後1秒,宇宙溫度大約為100億克耳文,即1兆電子伏特[2]。
退耦溫度
編輯.
這一反應的速率近似由電子和正電子的數密度決定,即反應的截面和粒子速度的積的平均值。相對論性的電子和正電子的數密度 與溫度 成3次方關係,即 。溫度(能量)低於時 W/Z波色子質量(~100 GeV)時,弱交互作用的截面和速度的乘積近似為 ,其中 為費米常數(按粒子物理里的標準做法,因子光速 定位1)。整理以上兩個關係,得弱交互作用減弱速率 為
.
宇宙膨脹速率由哈伯常數 表示,
,
其中, 為萬有引力常數, 為宇宙的能量密度。此刻宇宙的能量密度主要由輻射能組成,即 。由以上兩式可得,隨著宇宙的冷卻, 弱交互作用減弱速率比宇宙膨脹速率減小的更快。當兩個速率大約相等時(不計數量級為1的項,包括等效簡併度,即交互作用粒子的態的數目),可得微中子退耦時的近似溫度滿足
即
儘管這是一個非常粗糙的推導,但給出了微中子退耦的主要物理現象。
觀測證據
編輯儘管微中子退耦無法直接觀測,但這一現象會遺留下宇宙微中子背景輻射,如同大爆炸會遺留下宇宙微波背景。探測微中子背景輻射遠超出現有的微中子探測器的精度範圍[4]。有數據間接顯示微中子背景輻射是存在的。證據之一是宇宙微波背景的角功率譜的衰減,這可能是微中子背景的各向異性造成的[5]。
微中子退耦與質子與中子之比密切相關,這也提供一個非直接觀測微中子退耦的可能方法。退耦之前,中子與質子的數目通過弱交互作用保持其平衡豐度之比,即通過β衰變
及其逆反應電子俘獲
一旦弱交互作用減弱的速率低於宇宙膨脹的特徵速率,這一平衡將無法維持,中子與質子豐度比固定為
.[6]
此值可由退耦時刻中子和質子的波茲曼因子算得,即由
算得,其中 為中子和質子的質量差, 為退耦時的溫度[3]。這一比值對太初核合成期間原子的合成至關重要,因為這一比值是決定氦原子產量的決定性因素。宇宙中大部分氦原子在太初核合成期間形成。[7]。因為氦原子非常穩定,中子被鎖定其中,不再發生β衰變。因子中子的豐度一直保持到今天。天文學家可測得中子的豐度。氦的豐度是由微中子退耦時的中子與質子的數量比決定,因此可間接推知微中子退耦發生的溫度,結果與以上推導相符[8]。
參見
編輯腳註
編輯參考文獻
編輯- Bernstein, J., Brown, L.S., and Feinberg, G. Cosmological helium production simplified. Reviews of Modern Physics. 1989, 61 (1): 25–39. Bibcode:1989RvMP...61...25B. doi:10.1103/RevModPhys.61.25.
- Grupen, C., Cowan, G., Eidelman, S., and Stroh, T. Astroparticle Physics. Springer. 2005. ISBN 978-3-540-25312-9.
- Longair, Malcolm. Galaxy Formation. Berlin: Springer. 2006. ISBN 978-3-540-73477-2.
- Trotta, R., Melchiorri, A. Indication for Primordial Anisotropies in the Neutrino Background from the Wilkinson Microwave Anisotropy Probe and the Sloan Digital Sky Survey. Physical Review Letters. 2005, 95 (1): 011305. Bibcode:2005PhRvL..95a1305T. PMID 16090604. arXiv:astro-ph/0412066 . doi:10.1103/PhysRevLett.95.011305.